圖3顯示了攻角分別為-4°、-6°、14°和16°時的分離流場。在定常計算過程中，計算表明,當攻角小于14°時,翼型繞流為附著流，繞流流場只發生局部分離；當攻角大于14°時,在翼型背風面尾緣附近出現明顯的分離流結構,繞流流場發生大尺度分離升力系數下降；而14°正好是該翼型的失速攻角。以后隨攻角的繼續增大,分離點逐漸向翼型前緣推進, 分離區不斷增大,升力系數在16°攻角以后緩慢上升。分離區內主要由旋轉方向不同的渦體組成,并隨攻角的增加,渦核的強度不斷增大,且渦核逐漸離開背風面擠壓主流場。分析得到的結論與文獻[7]給出的分析結果是相似的。

（a）攻角-4°時翼型周圍速度矢量圖         （b）攻角0°時翼型周圍速度矢量圖

（c）攻角6°時翼型周圍速度矢量圖    （d）攻角14°時翼型周圍速度矢量